Fórmula de Rydberg

La Fórmula Rydberg es usada en la física atómica para describir las longitudes de ondas de las líneas espectrales de muchos elementos químicos. La fórmula fue inventada por el físico Johannes Rydberg y presentada el 5 de Noviembre de 1888.

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Tabla de contenidos

1 Historia
2 Fórmula de Rydberg para el hidrógeno
3 Fórmula de Rydberg cualquier elemento similar al hidrógeno
4 Referencias
5 Véase también

Historia

En los años de 1880, Rydberg trabajó en una fórmula que describiera la relación entre las longitudes de onda en las líneas espectrales de los metales alcalinos. El se dio cuenta que las líneas venían en series y encontró que podía simplificar sus cálculos usando el número de onda (el número de ondas ocupando una unidad fijada de longitud, igual a 1/λ, la inversa de la longitud de onda) como unidad de medida. El trazó las longitudes de onda de líneas sucesivas en cada serie contra números enteros consecutivos que representaban el orden de las líneas en esa serie particular. Encontrando que las curvas resultantes tenían formas similares, él buscó una sola función que podría generar todas esas curvas, cuando fuera usada la constante apropiada.

Primero intentó con la fórmula: $n=n_0 - \frac{C_0}{m+m'}$ , donde n es la longitud de onda de la línea, n₀ es el límite de la serie, m es el número ordinal de la línea en la serie, m' es una constante diferente para diferentes series y C₀ es una constante universal. Esto no funcionó muy bien.

Rydberg estaba intentando solamente: $n=n_0 - \frac{C_0}{(m+m')^2}$ cuando vio la fórmula de Balmer para el espectro del hidrógeno λ=hm ²/(m ² − 4).

Rydberg reescribió esto en términos de números de ondas como n = n_o − 4n_o/m ².

Esto mostró que el hidrógeno era un caso especial con m= 0 y C₀=4n_o. C_o es una constante universal en común para todos los elementos. Ahora esta constante es conocida como constante de Rydberg, y m es conocida como defecto cuántico.

Expresando los resultados en términos de número de ondas, y no longitud de onda, fue la llave para el decubrimiento de Rydberg. El rol fundamental del número de ondas fue también enfatizado la el principio de combinación de Rydberg-Ritz en 1908. La razón fundamental para esto era las mentiras en la mecánica cuántica. El número de ondas de la luz es proporcional a la frecuencia (1/λ = frecuencia/c), y por eso también es proporcional a la energía cuántica de la luz E. Así, 1/λ = E/hc. La comprensión moderna es que los diagramas de Rydberg fueron simplificados debido a la simplicidad subyacente del comportamiento de líneas espectrales, en terminos de energía fija (cuantizada) en diferentes orbitales del electrón en el átomo . Este fenómeno fue entendido por primera vez por Niels Bohr en 1913, e incorporado en el Modelo atómico de Bohr.

En la concepción del átomo de Bohr, el entero de Rydberg (y Balmer) los números n representan las orbitas a diferentes distancias enteras del átomo. Una frecuencia (o energía espectral) emitida en una transición desde n₁ a n₂ por lo tanto representa la energía del fotón emitido o absorbido cuando un electrón

Fórmula de Rydberg para el hidrógeno

$\frac{1}{\lambda_{\mathrm{vac}}} = R_{\mathrm{H}} \left(\frac{1}{n_1^2}-\frac{1}{n_2^2}\right)$

Donde

λ vac

es la longitud de onda de la luz emitida en el vacío,

R H

es la constante de Rydberg para el hidrógeno,

n 1

n 2

son enteros tal que

n 1 < n 2

Reemplazando $n 1$ por 1 y dejando $n 2$ funcione a partir del 2 al infinito, las líneas espectrales conocidas como las series de Lyman convergen a 91nm son obtenidas, de la misma manera:

$n 1$	$n 2$	Nombre	Converge a
1	$2 \rightarrow \infty$	Serie de Lyman	91nm
2	$3 \rightarrow \infty$	Serie de Balmer	365nm
3	$4 \rightarrow \infty$	Serie de Paschen	821nm
4	$5 \rightarrow \infty$	Serie de Brackett	1459nm
5	$6 \rightarrow \infty$	Serie de Pfund	2280nm
6	$7 \rightarrow \infty$	Serie de Humphreys	3283nm

La serie de Lyman están en el espectro ultravioleta mientras que la serie de Balmer están en el espectro visible y la serie de Paschen, Brackett, Pfund, y de Humphrey están en el espectro infrarrojo.

Fórmula de Rydberg cualquier elemento similar al hidrógeno

El fórmula arriba puede ser extendido para el uso con cualquier elemento químico similar al hidrógeno.

$\frac{1}{\lambda_{\mathrm{vac}}} = RZ^2 \left(\frac{1}{n_1^2}-\frac{1}{n_2^2}\right)$

donde

$\lambda_{\mathrm{vac}}\,$ es la longitud de onda de la luz emitida en el vacío;

$R\,$ es la constante de Rydberg para este elemento;

$Z\,$ es el número atómico, es decir el número de protones en el núcleo atómico de este elemento;

$n_1\,$ y $n_2\,$ son enteros tal que $n_1 < n_2\,$ .

Es importante notar que esta fórmula solo puede ser usada para átomos similares al hidrógeno, también llamados átomos 'hidrogénicos o hidrogenoides de elementos químicos, es decir con solo un electrón siendo afectado por carga nuclear efectiva. Ejemplos incluirían He⁺, Li²⁺, Be³⁺ etc., donde ningunos otros electrones existen en el átomo.

La fórmula de Rydberg proporciona las longitudes de onda correctas para los electrones extremadamente distantes, donde la carga nuclear efectiva puede ser estimada al igual que la del hidrógeno, puesto que todos sino una de las cargas nucleares han sido pantalleada por otros electrones, y la base del átomo tiene una carga positiva de +1.

Finalmente, con ciertas modificaciones (reemplazamiento de Z por Z-1, y el uso de enteros 1 y 2 para los n's para dar un valor numérico de 3/4 para las diferencias de sus inversos al cuadrado), la fórmula de Rydberg proporciona valores correctos en los casos especiales de líneas K-alfa,desde la transición en la pregunta si es K-alfa una transición del electrón desde el orbital 1s hasta el orbital 2p. Este es el análogo a la línea alfa de Lyman en transición para el hidrógeno, y tiene el mismo factor de frecuencia. Debido a que el electrón 2p no es pantalleado por ningún otro electrón en el átomo desde el núcleo, la carga nuclear es disminuida solamente por el solo electrón restante 1s, causando que el sistema sea efectivamente un átomo hidrogenoide, pero con una carga nuclear disminuida Z-1. Su frecuencia es así la frecuencia de Lyman-alfa para el hidrógeno, incrementado por un factor (Z-1)². Esta fórmula de f = c/λ = frecuencia Lyman-alfa* (Z-1)² es históricamente conocida como ley de Moseley (habiendo añadido el factor c para convertir la longitud de onda en frecuencia), y puede usarse para predecir longitudes de onda de Kα (K-alfa) líneas de elementos químicos con emisiones espectrales de rayos-x desde aluminio hasta oro. Ver la biografía de Henry Moseley para la importancia histórica de esta ley, la cual fue derivada empíricamente alrededor del mismo tiempo que fue explicado el modelo atómico de Bohr.

Para otras transiciones espectrales en átomos con más de un electrón, la fórmula de Rydberg generalmente nos da resultados incorrectos, desde que la magnitud del efecto pantalla para las transiciones de los electrones externos, es variable y no es posible compensarla de una manera tan simple como la anterior.

Referencias

Mike Sutton, “Getting the numbers right – the lonely struggle of Rydberg” Chemistry World, Vol. 1, No. 7, July 2004.
Martinson, Indrek, L.J. Curtis (2005). "Janne Rydberg – his life and work". NIM B 235: 17-22.

Véase también

Principio de combinación de Rydberg-Ritz
Constante de Balmer
Línea del hidrógeno

Categoría: Física atómica

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