Operador unitario



Un operador unitario definido sobre un espacio de Hilbert es un operador lineal que cumple:

A^\dagger A = A A^\dagger = I \,\!

Valores propios

Como consecuencia de su definición, los valores propios de un operador unitario son fases, es decir, números complejos de módulo unidad.

Demostración

Sea | a \rangle \,\! un vector propio de A con valor propio \lambda \,\!. Consideremos que hemos construido una base ortonormal de forma que \langle a_i | a_j \rangle = \delta _{i,j}\,\! . Entonces tenemos que:

\langle a | a \rangle = 1\,\!; podemos introducir la identidad A^\dagger A = I \,\!

\langle a | A^\dagger A a \rangle = 1\,\!; pasamos al bra el operador de la izquierda complejo-conjugado

\langle A a | A a \rangle = 1\,\!; aplicamos que A |a \rangle = \lambda |a \rangle\,\!

\langle \lambda a | \lambda a \rangle = 1\,\!; sacamos los valores propios teniendo en cuenta que el de la izquierda sale complejo-conjugado

\lambda ^* \lambda \langle a | a \rangle = 1\,\!; como son ortonormales \langle a | a \rangle = 1\,\!

Entonces | \lambda |^2 = 1\,\!; el modulo cuadrado del valor propio es la unidad por tanto | \lambda | = \pm 1\,\!

De donde deducimos que el valor propio debe ser una fase: \lambda = e^{i \phi} \,\!

Implicaciones en la mecánica cuántica

La aplicación en la mecánica cuántica que debe a que ciertos operadores, como el operador de evolución temporal, se les exige que al aplicarlos sobre un estado dejen invariante la probabilidad. Esto es posible debido a que estos operadores son unitarios. Veamoslo:

Sea | \psi (0) \rangle el estado inicial de un cierto sistema cuántico. El estado evolucionado en un tiempo t vendra dado por la actuación del operador de evolución temporal U(t)= e^{-\mathrm{i}Ht / \hbar} de forma que | \psi (t) \rangle = U(t) | \psi (0) \rangle. Como U(t)\,\! es un operador unitario se cumple que U(t)^\dagger U(t) = U(t) U(t)^\dagger = I. Entonces:

\langle \psi (t) | \psi (t) \rangle = \langle U(t) \psi (0) | U(t) \psi (0) \rangle = \langle \psi (0) | U(t)^\dagger U(t) \psi (0) \rangle = \langle \psi (0) | \psi (0) \rangle

 
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